Стеклующиеся материалы. Коэффициент вязкости

,

где и - удельные теплоемкости при постоянном давлении и постоянном объеме соответственно, - отношение удельных теплоемкостей. Пользуясь термодинамическими соотношениями, можно записать

, где

-плотность вещества,

-коэффициент объемного расширения,

-адиабатическая сжимаемость.

Отношение носит название отношения Ландау – Плачека, включая случаи, выходящие за пределы работы [3].

При выводе формулы, которую принято называть формулой Ландау – Плачека, пренебрегают величиной , где ε - значение оптической диэлектрической проницаемости в среде, которой в ряде случаев пренебрегать не следует.

Точный термодинамический расчет приведен в [4], при этом отношение интегральных интенсивностей света, рассеянного на адиабатических и изобарических флуктуациях плотности принимает вид

, где

.

Видно, что если положить L=1, то формула переходит в формулу Ландау – Плачека. Далеко не всегда позволительно считать L=1, поскольку для воды, например, L=1,7, для других жидкостей L колеблется в пределах от 1,5 до 1.

В [4] приведены значения отношения Ландау - Плачека для ряда материалов. Так, согласно этим данным, величина отношения в толуоле при комнатной температуре составляет 0,38. Поскольку толуол и пиколин имеют схожую природу, можно полагать, что и величина отношения Ландау-Плачека для них будет близка.

Полагая, что все величины в формуле слабо зависят от температуры, следует ожидать уменьшение отношения Ландау - Плачека с понижением температуры. Однако если достижение температуры TA действительно сопровождается появлением нанометровых кластеров в исследуемом веществе, то на них будет происходить дополнительное релеевское рассеяние. Это повлечет рост упругой линии в спектре рассеянного света и, как следствие, рост отношения Ландау - Плачека при понижении температуры.

Задачей данной работы является исследование рассеяния Мандельштама-Бриллюэна в пиколине и поведения отношения Ландау - Плачека при изменении температуры.